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左回りの円偏光の電磁波に対する微分散乱断面積を求めよ。
前回のRuthford scatteringの場合に楢って、微分散乱断面積を
![$\displaystyle \left\langle\di{P}{\Omega} \right\rangle = \left\langle S \right\rangle \di{\sigma(\theta)}{\Omega}$](Report06-img96.png) |
(23) |
とする。これは単位時間に
の間に散乱される光子のエネルギーは、入射光子のエネルギー(
)と
の間に散乱される確率
の積に等しいことから理解できる。
今、入射光子のPoynting vectorは
より、その時間平均をとって
![$\displaystyle \left\langle S \right\rangle =\lim_{T\to \infty} \frac{1}{T} \int_0^T dt\, \left( \frac{cE_0^2}{4\pi}\right) = \frac{cE_0^2}{4\pi}$](Report06-img101.png) |
(24) |
であるから、Eq.(12),(23)より
![$\displaystyle \di{\sigma(\theta)}{\Omega} = \frac{e^4}{2c^4 m_e^2} \left( 1+ \c...
...= \frac{r_0^2}{2} \left( 1+ \cos^2\theta\right), \quad r_0 = \frac{e^2}{m_ec^2}$](Report06-img102.png) |
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を得る。
著者: 茅根裕司 chinone_at_astr.tohoku.ac.jp