3 Green関数

電磁ポテンシャル $ \vA \xt$ などの、物理量の時間について Fouroer 変換を $ \vA\xo$ と書けば、

$\displaystyle \vA \xt$ $\displaystyle = \int_{-\infty}^{+\infty} \vA \xo \, e^{-i\omega t}d\omega$ (10)
$\displaystyle \vA \xo$ $\displaystyle = \frac{1}{2\pi} \int_{-\infty}^{+\infty} \vA \xt \, e^{i\omega t}dt$ (11)

などの関係を満たす。 Eq.(8) やEq.(9) に Fourier 変換をした量を代入すれば

$\displaystyle \Nabla^2 \vA\xo + \frac{\omega^2}{c^2} \vA\xo$ $\displaystyle = -\mu_0 \vj_0 \xo$ (12)
$\displaystyle \Nabla^2 \phi\xo + \frac{\omega^2}{c^2} \phi\xo$ $\displaystyle = -\frac{\rho_0 \xo}{\vepsilon_0}$ (13)

が得られる。有限領域で $ \vj_0$$ \rho_0$ が与えられたときの非同次微分方程式Eq.(12) と Eq.(13) の解 $ \vA$$ \phi$ のうちで、 無限遠で十分速く大きさが減少するものを考える。 このとき、 次の方程式を満たす Green 関数 $ G\xo$ を考えると便利である。

$\displaystyle \Nabla^2 G \xo +\frac{\omega^2}{c^2} G\xo =-\delta^3(\vx)=-\delta(x) \delta(y)\delta(z)$ (14)

ここで $ \delta^3(\vx)$$ \delta$ 関数で、

$\displaystyle \delta(x) = \frac{1}{2\pi} \int e^{-ikx}dk ,\quad
\delta^3(\vx)
=...
...vk \cdot \vx} d^3 \vk ,
\quad
f(\vx)= \int f(\vx') \delta(\vx -\vx')\,d^3 \vx'
$

等の関係を満たす。

fat-cat 平成16年11月29日