[
Next
5 Liénard-Wiechertポテンシャル
] [
Up:
4 Maxwell方程式を満たす解
] [
Previous:
3 解、弐
]
4
電磁ポテンシャルの解
と
の間に
(
22
)
なる関係が成り立つとする。 このときEq.(
18
)で与えられる関数
を用いるとき、 Eq.(
8
) の解は、
(
23
)
(
24
)
と表すことができる。 同様に Eq.(
9
) の解は、
(
25
)
(
26
)
と表せる。 Eq.(
23
) と Eq.(
25
) は時間積分を行っていないので、 Eq.(
22
) の条件が
関数の積分の形で含まれることになるが、
と
はお互いに独立であると考えることができるので、 後の微分演算がしやすくなる利点がある。
[
Next:
5 Liénard-Wiechertポテンシャル
] [
Up:
4 Maxwell方程式を満たす解
] [
Previous:
3 解、弐
]
[
Top of this page
]
著者:
茅根裕司
chinone
_at_
astr.tohoku.ac.jp